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Esercizio corpo rigido 5

Dinamica del corpo rigido

Home » Esercizio corpo rigido 5

L’Esercizio Corpo Rigido 5 è il quinto nella serie dedicata agli esercizi sul corpo rigido. Segue l’Esercizio Corpo Rigido 4 e precede l’Esercizio Corpo Rigido 6. È rivolto a studenti di Fisica 1, in particolare a coloro che studiano ingegneria, fisica o matematica.

Nel percorso didattico di Fisica 1, prima di affrontare i corpi rigidi, si studiano gli esercizi sui sistemi di punti materiali. Successivamente, si passa agli esercizi sugli urti tra punti materiali e corpi rigidi, che rappresentano un momento di sintesi nel percorso formativo.

 

Testo esercizio corpo rigido 5

Esercizio 5 (\bigstar \bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Due dischi coassiali aventi momenti di inerzia I_1=0,5 kg\cdotm^2 e I_2=0,8 kg\cdotm^2 rispettivamente, sono premuti uno contro l’altro; in queste condizioni il massimo momento di attrito statico è M_{att,s} = 1,5 N\cdotm, mentre quando slittano uno rispetto all’altro il momento di attrito dinamico è M_{att,d} = 1,4 N\cdotm. Calcolare:

    1) l’accelerazione angolare del disco 2 se al disco 1 è applicato il momento costante M = 2 N\cdotm;

    2) ripetere il calcolo se M = 5 N\cdotm.

 

 

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Svolgimento Punto 1.

Ipotizziamo che tra i due dischi non ci sia strisciamento ovvero che ruotino all’unisono rispetto all’asse passante per i loro centri di massa (sono coassiali). Si applichi il momento esterno M = 2 N\cdotm al disco 1, allora tra i due dischi si genererà un momento di attrito M_s, uguale ed opposto, per il terzo principio della dinamica. Chiaramente, siccome i due dischi ruotano senza strisciare, hanno la stessa accelerazione angolare \alpha. Sul disco 1 agisce un momento positivo M che viene smorzato dal momento di attrito -M_s con il disco 2, mentre il disco 2 inizia a ruotare grazie al momento di attrito M_s. Applicando la seconda legge cardinale per i corpi rigidi (vedere esercizio corpo rigido 1)

(1) \begin{equation*} \begin{cases} M-M_{s} = I_1\alpha\\\\ M_{s} = I_2\alpha, \end{cases} \end{equation*}

da cui

(2) \begin{equation*} \begin{cases} M-M_{s} = I_1 \dfrac{M_{s}}{I_2} \\\\ \alpha = \dfrac{M_{s}}{I_2} \end{cases} \quad \Rightarrow\quad \begin{cases} M_{s} = \dfrac{M I_2}{I_1+I_2}\approx1,23 \, \,\text{N$\cdot$m}\\\\ \alpha = \dfrac{M_{s}}{I_2}\approx 1,53\,\,\text{rad/s}. \end{cases} \end{equation*}

Affinchè i dischi si muovano all’unisono deve essere soddisfatta la seguente disuguaglianza

(3) \begin{equation*} M_s < M_{att,s} \quad \Leftrightarrow \quad 1,23 \, \,\text{N$\cdot$m} <1,5 \, \,\text{N$\cdot$m} \quad \checkmark \end{equation*}

pertanto i due dischi ruotano senza strisciare. Si conclude che l’accelerazione del sistema è

\[\boxcolorato{fisica}{ \alpha = {M_s\over I_2} = 1,53\,\text{rad/s}}\]

 

Svolgimento Punto 2.

Soluzione punto b. Posto M = 5 N\cdotm, dal punto precedente si trova che M_s= 3,1 Nm, allora i due dischi non ruotano all’unisono in quanto M_s > M_{att,s}. Dato che i due dischi non ruotano all’unisono rispetto all’asse di rotazione passante per i loro centri di massa allora hanno due accelerazioni angolari diverse. Applicando la seconda legge cardinale per i corpi rigidi si ha che

(4) \begin{equation*} \begin{cases} M-M_{att,d} = I_1\alpha_1\\\\ M_{att,d} = I_2\alpha_2 \end{cases} \quad \Rightarrow\quad \begin{cases} \alpha_1 = \dfrac{M-M_{att,d}}{I_1} \approx 7,2\,\,\text{rad/s$^2$}\\\\ \alpha_2 = \dfrac{M_{att,d}}{I_2} \approx 1,75\,\,\text{rad/s$^2$}. \end{cases} \end{equation*}

Concludiamo con la seguente soluzione

\[\boxcolorato{fisica}{ \alpha_2 = {M_{att,d}\over I_2} = 1,75\,\text{rad/s$^2$}}\]

 

Fonte.

P.Mazzoldi, M.Nigro, C.Voci – Fisica, Edises (1992).

 

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