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Home » Esercizio lavoro ed energia 4

L’esercizio 4 sul lavoro e l’energia è il quarto della raccolta inclusa nella cartella Dinamica del punto materiale: Lavoro ed energia in Meccanica classica. Questo esercizio è il successivo di Esercizio lavoro ed energia 3 ed è il precedente di Esercizio lavoro ed energia 5. Questo esercizio è progettato per studenti che frequentano un corso di Fisica 1, indirizzato a chi studia ingegneria, fisica o matematica.

 

Testo esercizio lavoro ed energia 4

Esercizio 4  (\bigstar \bigstar\largewhitestar \largewhitestar\largewhitestar). Un corpo di massa m si muove di moto rettilineo uniforme su un piano orizzontale liscio con velocità V verso una delle estremità di una molla (di massa trascurabile) a riposo, come mostrato in figura. La molla non è ideale, ma esercita sul corpo una forza di richiamo F=-kx-\alpha x^{3}, dove x indica la compressione della molla e \alpha è una costante avente unità di misura \text{N}\cdot \text{m}^{-3}. Calcolare la massima compressione subita dalla molla.

 

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Diagramma di un corpo di massa m in movimento verso una molla su un piano orizzontale liscio, utilizzato per esercizi di lavoro ed energia

Svolgimento.

Costruiamo il diagramma di corpo libero per il corpo m, avendo fissato il sistema di riferimento fisso Oxy con origine O in corrispondenza della posizione iniziale del corpo m nel momento in cui raggiunge la molla, come illustrato in figura 1. Poiché il moto avviene lungo l’asse delle x consideriamo la dinamica solo lungo esso. Quindi, sul corpo m agisce la forza di richiamo della molla F con direzione lungo l’asse x e verso opposto alla compressione della molla stessa. Ricordiamo per completezza che sul corpo m agiscono anche la forza peso e la reazione vincolare lungo l’asse y ma non è rilevante ai fini del problema, poiché non è presente attrito.

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Diagramma di corpo libero per un corpo di massa m che comprime una molla su un piano orizzontale, utilizzato per esercizi di lavoro ed energia

 

 

Il piano è liscio, di conseguenza il vettore velocità del corpo m nell’istante in cui esso impatta con la molla sarà \overrightarrow{V}_{iniziale}=\overrightarrow{V}, per il primo principio della dinamica. Quando la molla raggiunge la massima compressione, significa che il corpo m si sarà arrestato, per cui \overrightarrow{V}_{finale}=\vec{0}. Dal teorema delle forze vive sappiamo che

(1)   \begin{equation*} K_{iniziale}-K_{finale}=L_{tot}, \end{equation*}

dove L_{tot} è il lavoro compiuto dalla risultante delle forze nell’intervallo di tempo (o di spazio in questo caso) considerato. Nel caso specifico, poiché l’unica forza agente sul corpo m è quella elastica F=-kx-\alpha x^{3} dall’eq.(1) si ha

(2)   \begin{equation*} 0-\dfrac{1}{2}mV^{2}=\int_{0}^{x_{max}}(-kx-\alpha x^{3})dx, \end{equation*}

dove x_{max} rappresenta la massima compressione della molla, come illustrato in figura 2.

 

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Sistema quando la molla ha raggiunto la massima compressione xmax, utilizzato per esercizi di lavoro ed energia

 

Svolgendo l’integrale nell’eq.(2) si ha

(3)   \begin{equation*} -\dfrac{1}{2}mV^{2}=-\dfrac{1}{2}kx^{2}-\dfrac{1}{4}\alpha x^{4}\bigg \vert_{0}^{x_{max}}=-\dfrac{1}{2}kx_{max}^{2}-\dfrac{1}{4}\alpha x_{max}^{4}, \end{equation*}

da cui

(4)   \begin{equation*} \alpha x_{max}^4+2kx_{max}^2-2mV^2=0. \end{equation*}

Ponendo z\equiv x_{max}^2, l’eq.(4) diventa

(5)   \begin{equation*} \alpha z^2+2kz-2mV^2=0, \end{equation*}

le cui soluzioni sono

(6)   \begin{equation*} z=\dfrac{-k\pm \sqrt{k^2+2m\alpha V^2}}{\alpha}. \end{equation*}

Essendo z\equiv x_{max}^2>0 delle soluzioni dell’eq.(6) prendiamo solo quella positiva, ossia

(7)   \begin{equation*} z=\dfrac{-k+ \sqrt{k^2+2m\alpha V^2}}{\alpha}. \end{equation*}

Segue quindi che la massima compressione della molla è in modulo pari a

    \[\boxcolorato{fisica}{ |x_{max}|=\sqrt{\dfrac{-k+ \sqrt{k^2+2m\alpha V^2}}{\alpha}}.}\]

 


Fonte.

Riccardo Borghi – Esercizi e problemi di fisica.

 
 

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