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Moto rettilineo uniformemente accelerato 11

Moto rettilineo uniformemente accelerato

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Esercizio 11  (\bigstar\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar). Un sasso viene fatto cadere in un pozzo. Dopo un tempo pari ad \tilde{t} si ude il tonfo. Supponendo che il suono si muova di moto rettilineo uniforme con velocità pari ad v_s, qual è la profondità h del pozzo?

 

Svolgimento.

Scegliamo un sistema di riferimento Oy, come nella figura che segue.

 

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Osserviamo che il sasso ha velocità iniziale nulla e, inoltre, avendo scelto un sistema di riferimento con l’asse positive delle y orientate verso il basso, la sua accelerazione è a=g=\text{9,81 m}\cdot \text{s}^{-2}. La legge oraria del sasso è

(1)   \begin{equation*} y(t)=\dfrac{1}{2}gt^2. \end{equation*}

Chiamiamo t_1 il tempo che il sasso impiega a raggiungere la fine del pozzo, ovvero a percorrere uno spazio pari ad h. Abbiamo dunque

(2)   \begin{equation*} y_{\text{sasso}}(t_1)=h=\dfrac{1}{2}gt_1^2. \end{equation*}

Una volta che il sasso ha raggiunto la fine del pozzo, per via dell’urto tra il sasso e il suolo, dopo un intervallo di tempo pari ad \tilde{t}-t_1 si udirà il suono dell’impatto. Il suono risale il pozzo di moto rettilineo uniforme con velocità pari ad v_s. La legge oraria del suono è

(3)   \begin{equation*} y_{\text{suono}}(t)=h-v_s(t-t_1). \end{equation*}

Si osservi che per scrivere la legge oraria del sasso si è osservato che il suo moto è iniziato all’istante di tempo t=t_1, che la sua posizione iniziale è h, e la sua velocità è -v_s perché è rivolta nel verso negativo delle y. Abbiamo dunque

(4)   \begin{equation*} y_{\text{suono}}(\tilde{t})=0=h-v_s(\tilde{t}-t_1). \end{equation*}

Mettendo a sistema le equazioni (2) e (4), si ha

(5)   \begin{equation*} \begin{cases} h=\dfrac{1}{2}gt_1^2\\[10pt] h=v_s(\tilde{t}-t_1). \end{cases} \end{equation*}

Dal precedente sistema, si ottiene

(6)   \begin{equation*} \dfrac{1}{2}gt_1^2=v_s(\tilde{t}-t_1), \end{equation*}

da cui

(7)   \begin{equation*} gt_1^2+2v_st_1-2v_s\tilde{t}=0. \end{equation*}

La precedente equazione ha come soluzione

(8)   \begin{equation*} t_1=\dfrac{-v_s+\sqrt{v_s^2+2gv_s\tilde{t}}}{g}>0. \end{equation*}

Sostituendo t_1 nella prima equazione del sistema (5) si ottiene

    \[\boxcolorato{fisica}{ h=\dfrac{1}{2}gt_1^2=\dfrac{1}{2}g\left(\dfrac{-v_s+\sqrt{v_s^2+2gv_s\tilde{t}}}{g}\right)^2.}\]