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Esercizi svolti su correnti alternate e trasformatori ideali

Oscillazioni elettriche e correnti alternate

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Esercizi svolti sulle correnti alternate e trasformatori ideali

Questo articolo presenta 28 esercizi svolti sulle correnti alternate e trasformatori ideali, inclusi circuiti RLC, RL e RC. Gli esercizi sono risolti in modo dettagliato e minuzioso, ideali per corsi di Fisica 2 per ingegneria, fisica e matematica. Gli esercizi sono tratti dal libro ‘Elementi di Fisica. Elettromagnetismo e Onde’ di P. Mazzoldi, M. Nigro, e C. Voci. L’obiettivo di questo lavoro è fornire soluzioni chiare e dettagliate del capitolo 9.
 
 

Autori e revisori degli esercizi su oscillazioni elettriche-correnti alternate-circuiti RLC-trasformatori ideali

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Autore: Valerio Brunetti  

Revisore: Silvia Lombardi.  


 
 

Testi degli esercizi su oscillazioni elettriche-correnti alternate-circuiti RLC-trasformatori ideali

 

Esercizio 1 (\bigstar\bigsta\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). In un circuito LC con C=64\,\mu \text{F} la corrente varia con la legge i(t)=\text{1,6}\sin(2500\,t-\text{0,68})\text{A} (dove i 2500 sono intesi in \text{s}^{-1} dato che l’argomento del seno deve essere adimensionale). Calcolare:
 

  1. l’istante t in cui la corrente raggiunge il suo valore massimo a partire dall’istante t=0\,\text{s};
  2. il valore dell’induttanza L;
  3. l’energia totale U immagazzinata nel circuito stesso.

Svolgimento punto 1.

La corrente è descritta da una funzione sinusoidale il cui massimo lo si ottiene quando l’argomento del seno è pari a \pi/2, pertanto si ha

(1)   \begin{equation*} \sin(2500\,t-\text{0,68})=1 \qquad\Leftrightarrow \qquad 2500\,t-\text{0,68}={\pi\over 2} , \end{equation*}

da cui

(2)   \begin{equation*} 2500\,t=0,68+{\pi\over 2} , \end{equation*}

cioè

    \[\boxcolorato{fisica}{ t={\text{0,68}+\pi/2\over 2500\,\text{s}^{-1}}=9\cdot 10^{-4}\,\text{s}.}\]


Svolgimento punto 2.

La pulsazione naturale in un circuito LC in serie è

(3)   \begin{equation*} \omega={1\over \sqrt{LC}}, \end{equation*}

che è la stessa che si trova come argomento della funzione sinusoidale della corrente (\omega=2500 \ \text{s}^{-1}), quindi

    \[\boxcolorato{fisica}{L={1\over \omega^2 C}=\text{2,5}\cdot 10^{-3}\,\text{H}.}\]


Svolgimento punto 3.

In assenza di resistenze non abbiamo alcuna dissipazione di energia; segue allora che la somma dell’energia immagazzinata dal condensatore e dall’induttore è costante nel tempo

(4)   \begin{equation*} U=U_C(t)+U_L(t)={q^2(t)\over 2C}+{1\over 2}L i^2(t). \end{equation*}

Risulta chiaro che quando la carica è massima la corrente è nulla o quando la corrente è massima la carica è nulla. Pertanto essendo i_{\max}=\text{1,6}\,\text{A} si ha

(5)   \begin{equation*} U={1\over 2}Li_{\max}^2={1\over 2}L (\text{1,6}\,\text{A})^2, \end{equation*}

cioé

    \[\boxcolorato{fisica}{ U\approx\text{3,2}\cdot 10^{-3}\,\text{J}.}\]


 
 

Esercizio 2 (\bigstar\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar). Nel circuito di figura \mathcal{E}=24\,\text{V} , C=4\,\mu \text{F} e L=60 \,\text{mH} . Inizialmente l’interruttore T rimane chiuso per un tempo molto lungo nella posizione 1 e quindi commuta nella posizione 2. Calcolare:
 

  1. la frequenza \nu delle oscillazioni del circuito LC;
  2. il valore massimo della corrente i_0.

 
 

Figura 1: dettaglio schema esercizio 2.

Svolgimento punto 1.

Inizialmente il circuito è chiuso nella posizione 1; il circuito è del tipo RC con una d.d.p. data da \mathcal{E}. La carica di un circuito RC può essere trovata applicando la legge di Kirchoff per le tensioni alla maglia considerata. Sappiamo che il potenziale dovuto al resistore è dato dalla prima legge di Ohm, ossia

(6)   \begin{equation*} V_R(t)=Ri(t)=R\dfrac{dq}{dt}, \end{equation*}

dove V_R è il potenziale ai capi della resistenza. Il potenziale tra le due lastre del condensatore è invece, dalla definizione di capacità C di un condensatore, pari a

(7)   \begin{equation*} V_C=\frac{q}{C}. \end{equation*}

Applicando la legge di Kircoff alle maglie si ha

(8)   \begin{equation*} \mathcal{E} -V_R-V_C=0, \end{equation*}

ossia:

(9)   \begin{equation*} \mathcal{E}-\frac{q}{C}=R\dfrac{dq}{dt}\quad\Leftrightarrow\quad \dfrac{dt}{RC}=-\frac{dq}{\mathcal{E}C-q}. \end{equation*}

Integriamo ambo i membri dell’equazione partendo da un tempo fissato t_0=0\,[\text{s}]. A tale tempo, anche la carica q_0 è nulla in quanto il condensatore è scarico, dunque otteniamo

(10)   \begin{equation*} \int_{0}^{t} {\dfrac{dt}{RC}}=-\int_{0}^{q} {\frac{dq}{\mathcal{E}C-q}}. \end{equation*}

Svolgiamo gli integrali e otteniamo:

(11)   \begin{equation*} \ln(\mathcal{E}C-q(t))-\ln(\mathcal{E}C)=-\frac{t}{RC}, \end{equation*}

da cui

(12)   \begin{equation*} \dfrac{\mathcal{E}C-q(t)}{\mathcal{E}C}=e^{-t/RC}, \end{equation*}

cioè

(13)   \begin{equation*} q(t)=\mathcal{E} C\big(1-e^{-t/RC}\big). \end{equation*}

Abbiamo ottenuto la funzione che descrive la quantità di carica in funzione del tempo. Si noti che, per tempi molto lunghi, teoricamente per t\to +\infty, il condensatore si carica completamente e dunque si ha q(\infty)=\mathcal{E}C, sostanzialmente per tempi molto lunghi il condensatore si comporta come un circuito aperto. Quindi assumiamo il condensatore completamente carico e cambiamo la posizione dell’interruttore in 2; siamo ora in presenza di un circuito LC.

Abbiamo già visto nell’esercizio 1 la pulsazione naturale del circuito LC, cioè \omega=1/\sqrt{Lc}, ne ricaviamo la frequenza dividendo per 2\pi. Concludiamo con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{\nu={1\over 2\pi\sqrt{LC}}=325\,\text{Hz}.}\]


Svolgimento punto 2.

Sappiamo che l’energia iniziale è

(14)   \begin{equation*} U=\dfrac{q^2_{\max}}{2C}=\dfrac{q^2_{\infty}}{2C}=\dfrac{\mathcal{E}^2C^2}{2C}=\dfrac{\mathcal{E}^2C}{2}, \end{equation*}

e sapendo che l’energia si conserva si ha

(15)   \begin{equation*} \dfrac{1}{2}Li^2_0=\dfrac{\mathcal{E}^2C}{2}, \end{equation*}

da cui

(16)   \begin{equation*} i^2_0=\dfrac{\mathcal{E}^2C}{L}, \end{equation*}

cioè

(17)   \begin{equation*} i_0=\sqrt{\dfrac{\mathcal{E}^2C}{L}}=\mathcal{E}\sqrt{\dfrac{C}{L}}=\dfrac{\mathcal{E}C}{\sqrt{LC}}=\omega\mathcal{E}C\approx\text{0,196}\,\text{A}. \end{equation*}

Si conclude che

    \[\boxcolorato{fisica}{ i_0={\mathcal{E}\over \omega L}=\omega\mathcal{E}C\approx\text{0,196}\,\text{A}.}\]


 
 

Esercizio 3 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). In un circuito LC, L=20\,\text{mH} e C=4\,\mu \text{F}. All’istante t=0\,\text{s} la corrente vale i=8\,\text{mA} e la carica sul condensatore q=2\,\mu \text{C}; il condensatore è in carica. Calcolare:
 

  1. l’energia totale U del circuito;
  2. la carica massima q_{\max};
  3. la corrente massima i_{\max};

Se la carica è descritta dalla relazione q(t)=q_{\max}\cos(\omega t+\phi), calcolare \phi.

Svolgimento punto 1.

Conosciamo i valori iniziali della corrente e della carica depositata sul condensatore, possiamo allora calcolare l’energia utilizzando l’equazione (4) in t=0\,\text{s}. Concludiamo con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{U={1\over 2}L i^2(0)+{q^2(0)\over 2C}=\text{1,14}\cdot 10^{-6}\,\text{J}.}\]


Svolgimento punto 2.

L’energia del circuito la si può calcolare anche nel caso in cui la carica nel condensatore è massima, ovvero quando la corrente è nulla.

(18)   \begin{equation*} U={q_{\max}^2\over 2C}, \end{equation*}

da cui

    \[\boxcolorato{fisica}{ q_{\max}=\sqrt{2 C U}=\text{3,02}\cdot 10^{-6}\,\text{C}.}\]


Svolgimento punto 3.

Analogamente possiamo calcolare i_{\max} applicando la conservazione dell’energia del sistema:

(19)   \begin{equation*} U={1\over 2}L i_{\max}^2, \end{equation*}

da cui

    \[\boxcolorato{fisica}{i_{\max}=\sqrt{{2 U\over L}}=\text{0,0107}\,\text{A}.}\]

Per calcolare \phi manipoliamo la relazione q(t). In t=0\,\text{s} essa è pari a

(20)   \begin{equation*} q(0)=q_{\max}\cos(\phi) \qquad\Rightarrow\qquad \phi=\arccos\bigg({q(0)\over q_{\max}}\bigg), \end{equation*}

pertanto

    \[\boxcolorato{fisica}{\phi=\arccos\bigg({q(0)\over q_{\max}}\bigg)\approx0,84\,\text{rad}=\text{0,85}^\circ.}\]


 
 

Esercizio 4 (\bigstar\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar). Calcolare la carica q presente sulle armature di un condensatore di un circuito oscillante LC, con L= 5\,\text{mH} e C=2\,\mu \text{F}, quando l’energia U è ripartita in parti uguali tra il campo elettrostatico e il campo magnetico, in funzione della carica massima q_{\max}. Calcolare anche il tempo t necessario affinché si realizzi tale condizione se per t=0\,\text{s} il condensatore è scarico.

Svolgimento.

Scriviamo la formula che descrive l’andamento oscillatorio della carica contenuta nel condensatore.

(21)   \begin{equation*} q(t)=q_{\max}\sin(\omega t+\phi). \end{equation*}

E’ stata scelta la funzione sinusoidale in modo tale da rispettare la condizione iniziale q_0=q(t=0)=0. Derivando questa funzione ricaviamo la corrente.

(22)   \begin{equation*} i(t)={\text{d}q(t)\over \text{d}t}=q_{\max}\omega \cos(\omega t+\phi)=i_{\max}\cos(\omega t+\phi), \end{equation*}

quindi q_{\max}\omega=i_{\max}. Siccome il condensatore è scarico si ha che

(23)   \begin{equation*} 0=q_{\max}\sin \left(\phi\right)\quad \Leftrightarrow\quad \phi =0\,\text{rad}, \end{equation*}

pertanto

(24)   \begin{equation*} \begin{cases} q(t)=q_{\max}\sin(\omega t);\\ i(t)=i_{\max}\cos(\omega t). \end{cases} \end{equation*}

Calcoliamo ora l’energia del condensatore

(25)   \begin{equation*} U_C=\dfrac{q^2}{2C}=\dfrac{q_{\max}^2\sin^2\left(\omega t\right)}{2C}=\dfrac{q_{\max}^2}{2C}\left(1-\cos^2\left(\omega t\right)\right)=\dfrac{q_{\max}^2}{2C}-\dfrac{q_{\max}^2}{2C}\cos^2\left(\omega t\right) \end{equation*}

e dell’induttore

(26)   \begin{equation*} U_L=\dfrac{1}{2}Li^2=\dfrac{1}{2}Li^2_{\max}\cos^2(\omega t)=\dfrac{1}{2}L\,\omega^2q^2_{\max}\cos^2(\omega t). \end{equation*}

Imponiamo

(27)   \begin{align*} &U_C=U_L\quad \Leftrightarrow\quad \dfrac{1}{2}L\,\omega^2q^2_{\max}\cos^2(\omega t)=\dfrac{q_{\max}^2}{2C}-\dfrac{q_{\max}^2}{2C}\cos^2\left(\omega t\right)\quad \Leftrightarrow\quad\\ &\Leftrightarrow\quad\dfrac{1}{2}L\,\omega^2\cos^2(\omega t)=\dfrac{1}{2C}-\dfrac{1}{2C}\cos^2\left(\omega t\right), \end{align*}

ricordando che la pulsazione di un circuito LC (senza generatore) è \omega=\dfrac{1}{\sqrt{LC}}, si ottiene

(28)   \begin{align*} &\dfrac{1}{2}L\left(\dfrac{1}{LC}\right)\cos^2(\omega t)=\dfrac{1}{2C}-\dfrac{1}{2C}\cos^2\left(\omega t\right)\quad \Leftrightarrow \quad \dfrac{1}{2C}\cos^2(\omega t)=\dfrac{1}{2C}-\dfrac{1}{2C}\cos^2\left(\omega t\right)\quad \Leftrightarrow \quad \\ &\quad \Leftrightarrow \quad \cos^2(\omega t)=1-\cos^2\left(\omega t\right)\quad \Leftrightarrow \quad2\cos^2\left(\omega t\right)=1\quad \Leftrightarrow \quad \cos^2\left(\omega t \right)=\dfrac{1}{2}\quad \Leftrightarrow \quad\\ &\Leftrightarrow \quad\cos \left(\omega t\right)=\dfrac{\sqrt{2}}{2}\quad \Leftrightarrow \quad\omega t=\dfrac{\pi}{4}\quad \Leftrightarrow \quad t=\dfrac{\pi}{4\omega}. \end{align*}

Concludiamo con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{\tau={\pi\over 4\omega }={\pi \sqrt{LC}\over 4}=\text{7,85}\cdot 10^{-5}\,\text{s}.}\]

A questo punto, conoscendo l’oscillazione della carica elettrica sul condensatore, possiamo calcolare la carica che C possiede al tempo \tau. Concludiamo con la seguente soluzione:

    \[\boxcolorato{fisica}{q(\tau)=q_{\max}\sin(\omega \tau)=q_{\max}\cdot \dfrac{1}{\sqrt{2}}={q_{\max}\over \sqrt{2}}.}\]


 
 

Esercizio 5 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Un generatore che fornisce una f.e.m. \mathscr{E} di valore massimo \mathscr{E}_{\max}=140\,\text{V} e frequenza \nu=50 \,\text{Hz} è collegato ad un resistore R=100 \ \Omega. Se la corrente all’istante t=0\,\text{s} è nulla, calcolare la corrente efficace i_\text{eff} all’istante t_1=1/75 \ ,\text{s} e t_2=1/50 \, \text{s}.

 
 

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Figura 2: schema problema 5.

Svolgimento.

Il generatore fornisce una f.e.m. che ha le caratteristiche di un segnale sinusoidale, ossia un segnale il cui andamento nel tempo possa essere descritto da un’equazione del tipo

(29)   \begin{equation*} \mathscr{E}(t)=\mathscr{E}_{\max}\sin(2\pi\nu t+\phi). \end{equation*}

Sappiamo inoltre dalla prima legge di Ohm che il potenziale \Delta V ai capi di un resistore è descritta dalla relazione

(30)   \begin{equation*} \Delta V=Ri, \end{equation*}

dove i è la corrente che attraversa il circuito. Allora, applicando la legge di Kirchoff delle tensioni alla maglia in figura 2, scegliendo, per esempio, di percorrerla in senso orario, si ottiene

(31)   \begin{equation*} \mathscr{E}-\Delta V=0\quad\Leftrightarrow\quad\mathscr{E}-Ri=0\quad\Leftrightarrow\quad\mathscr{E}=Ri. \end{equation*}

Si ottiene così, sostituendo il risultato trovato nella (29) all’interno della (31) l’espressione della corrente i

(32)   \begin{equation*} i(t)=\dfrac{\mathscr{E}_{\max}\sin(2\pi\nu t+\phi)}{R}. \end{equation*}

Il testo impone inoltre che i(0)=0\,\text{A}, dunque imponendo questa condizione troviamo

(33)   \begin{equation*} i(0)=\dfrac{\mathscr{E}_{\max}\sin(\phi)}{R}=0\quad\Leftrightarrow\quad\sin\phi=0\quad\Leftrightarrow\quad\phi=0, \end{equation*}

da cui deduciamo che l’equazione che descrive l’andamendo della corrente in funzione del tempo sia

(34)   \begin{equation*} i(t)=\dfrac{\mathscr{E}_{\max}\sin(2\pi\nu t)}{R}. \end{equation*}

A questo punto possiamo trovare i valori i_1 e i_2 della corrente ai tempi rispettivamente t_1 e t_2. In generale, la corrente efficace i_\text{eff} è

(35)   \begin{equation*} i_\text{eff}=\frac{i}{\sqrt{2}} \end{equation*}

da cui, ricordando che \mathscr{E}_{\max}=140 \ \text{V}, \nu=50 \ \text{Hz} e che R=100 \ \Omega, la corrente efficace all’istante t_1=1/75 \ \text{s} è:

    \[\boxcolorato{fisica}{i_{\text{eff},1}=\frac{i_1}{\sqrt{2}}=\frac{i(t_1)}{\sqrt{2}}=\dfrac{\mathscr{E}_{\max}\left \vert \sin(2\pi\nu t_1)\right \vert }{\sqrt{2}R}\approx\text{0,86} \ \text{A}.}\]

mentre invece all’istante t_2=1/50 \ \text{s} si ha

    \[\boxcolorato{fisica}{i_{\text{eff},2}=\frac{i_2}{\sqrt{2}}=\frac{i(t_2)}{\sqrt{2}}=\dfrac{\mathscr{E}_{\max}\sin(2\pi\nu t_2)}{\sqrt{2}R}=0 \ \text{A}.}\]


 
 

Esercizio 6 (\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Calcolare la resistenza R_i di lampadine di potenza \mathscr{P}_1=25 \,\text{W},\mathscr{P}_2=75\, \text{W} e \mathscr{P}_3=100\, \text{W}, collegate alla linea di distribuzione domestica, V_\text{eff}=220\, \text{V}.

Svolgimento.

Per risolvere questo problema è necessario notare che i valori delle potenze \mathscr{P}_i forniti dal testo si riferiscono a delle potenze medie: infatti, in una linea di distribuzione domestica, la potenza ha un andamento sinusoidale in funzione del tempo a causa del fatto che essa dipende dalla tensione a cui è mantenuta la rete, la quale è a sua volta una funzione sinusoidale. Dunque in generale La potenza media è dunque

(36)   \begin{equation*} R_i=\frac{V^2_\text{eff}}{\mathscr{P}_i}, \end{equation*}

con i=1,2,3. Sostituendo i valori numerici dati dal problema otteniamo:

    \[\boxcolorato{fisica}{R_1=1936 \ \Omega;\quad\quad R_2=645 \ \Omega;\quad\quad R_3=484 \ \Omega.}\]


 
 

Esercizio 7 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Nel circuito di figura 3, puramente induttivo, il generatore di tensione è sottoposto ad una differenza di potenziale descritto dalla legge \mathcal{E}=V_{\max}\cos \left(\omega t -\dfrac{\pi}{2}\right) dove L=60 \,\text{mH} , V_{\max}=60\, \text{V}, \omega=65\,\pi \,\text{rad/s} e \phi =0\,\text{rad}. Inoltre supporre i(0)=-\dfrac{V_{\max}}{\omega \text{L}}. Calcolare l’intensità di corrente i all’istante t^\star=0,0155 \,\text{s} .

 
 

Figura 3: dettaglio schema esercizio 7

Svolgimento.

Si ha

(37)   \begin{equation*} \mathcal{E}(t)=V_{\max}\cos \left(\omega t-\dfrac{\pi}{2}\right), \end{equation*}

da cui

(38)   \begin{equation*} \mathcal{E}(t)=V_{\max}\cos \left(\omega t-\dfrac{\pi}{2}\right)=V_L=L\,\dfrac{di_L}{dt}, \end{equation*}

cioè la tensione ai capi dell’induttore è uguale a quella del generatore di tensione e quindi è uguale alla derivata della corrente per l’induttanza L. Si osservi che la corrente i_L è la stessa corrente che attraversa il generatore, cioè la corrente di maglia, che per semplificare denoteremo con i.

Integrando ambo i membri di (38) si ottiene

(39)   \begin{equation*} \dfrac{V_{\max}}{\omega}\sin\left(\omega t -\dfrac{\pi}{2}\right)=Li+c, \end{equation*}

imponendo i(0)=-\dfrac{V_{\max}}{\omega L} si ottiene c=0, quindi

(40)   \begin{equation*} \dfrac{V_{\max}}{\omega}\sin\left(\omega t -\dfrac{\pi}{2}\right)=Li, \end{equation*}

cioè

(41)   \begin{equation*} i=\dfrac{V_{\max}}{\omega\,L}\sin\left(\omega t -\dfrac{\pi}{2}\right). \end{equation*}

Pertanto al tempo t^*= \text{0,0155} \ \text{s} si ottiene

    \[\boxcolorato{fisica}{ i(t^)={V_{\max}\over \omega L}\sin\left(\omega t^-\dfrac{\pi}{2}\right)=\text{4,9}\,\text{A}.}\]


 
 

Esercizio 8 (\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). In un circuito puramente induttivo, la tensione massima è V_{\max}=100\,\text{V} e la corrente massima alla frequenza \nu_1=50 \,\text{Hz} è i_{\max}=5\,\text{A} . Calcolare:
 

  1. l’induttanza L;
  2. per quale valore della frequenza \nu_2 abbiamo i_{\max}=2,5\text{A} .

Svolgimento punto 1.

Sapendo che 2\pi\nu_1=\omega_1 e utilizzando la relazione che lega la corrente massima alla d.d.p. massima ai capi dell’induttore, ricaviamo

(42)   \begin{equation*} i_{\max}={V_{\max}\over \omega_1 L}={V_{\max}\over(2\pi\nu_1) L}, \end{equation*}

da cui

    \[\boxcolorato{fisica}{L={V_{\max}\over 2\pi\nu_1 i_{\max}}=\text{63,7}\,\text{mH}.}\]


Svolgimento punto 2.

L’induttanza e la d.d.p. massima rimangono costanti, poiché immaginiamo variare solamente la frequenza del circuito. La frequenza \nu_2 necessaria per avere una corrente i_{\max}=\text{2,5} A è pari a

    \[\boxcolorato{fisica}{\nu_2={V_{\max}\over 2\pi L i_{\max}}=100 \,\text{Hz}.}\]

Infatti, in un circuito puramente induttivo, raddoppiando la frequenza dimezziamo la corrente massima.


 
 

Esercizio 9 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Quando un induttore è collegato ad un generatore di tensione con V_{\max}=150\,\text{V}, in esso circola una corrente i_{\max}=5\,\text{A} . Calcolare:
 

  1. la reattanza induttiva X_L;
  2. la corrente massima i'_{\max} se la reattanza viene raddoppiata.

Svolgimento punto 1.

La reattanza induttiva è la parte immaginaria dell’impedenza complessa e in un circuito puramente induttivo essendo l’impedenza complessa associata ad un induttore Z_L=j \omega L, avremo

(43)   \begin{equation*} X_{L}=\omega L, \end{equation*}

con \omega pulsazione del circuito. Sapendo che

(44)   \begin{equation*} i_{\max}=\dfrac{V_{\max}}{\omega L}, \end{equation*}

e sostituendo la reattanza in quest’ultima relazione, si ottiene

(45)   \begin{equation*} i_{\max}={V_{\max}\over \omega L}={V_{\max}\over X_L} \quad \Leftrightarrow\quad X_{L}={V_{\max}\over i_{\max}}. \end{equation*}

Sostituendo i valori numerici si ottiene:

    \[\boxcolorato{fisica}{ X_L={V_{\max}\over i_{\max}}=\text{30,6}\,\Omega.}}}\]


Svolgimento punto 2.

La reattanza è inversamente proporzionale alla corrente massima, quindi se raddoppia la corrente massima si dimezza. Dall’ultima relazione ottenuta si ha

(46)   \begin{equation*} 2X_{L}={V_{\max}\over i^\prime_{\max}}\quad \Leftrightarrow\quad i^\prime_{\max}=\dfrac{V_{\max}}{2X_L}=\dfrac{i_{\max}}{2}. \end{equation*}


Osservazione.

Si osservi che l’unità di misura della reattanza è Ohm, proprio perché la reattanza è la parte immaginare dell’impedenza complessa che ha dimensione di una resistenza.


 
 

Esercizio 10 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Un generatore di tensione alternata \mathcal{E}(t)=\mathcal{E}_{\max}\sin(\omega t) con \mathcal{E}_{\max}=25\,\text{V} e \omega=377 \,\text{rad/s} è collegato ad un induttore L=\text{12,7}\,\text{mH} . Inoltre ipotizzare che i(0)=-i_{\max}. Calcolare:
 

  1. la corrente massima i_{\max};
  2. Il valore di \mathcal{E} quando la corrente è massima;
  3. Il valore della corrente i quando \mathcal{E}=-\text{12,5}\, \text{V} e sta aumentando.

Svolgimento punto 1.

Come nei precedenti esercizi si ha

    \[\boxcolorato{fisica}{ i_{\max}={\mathcal{E}_{\max}\over \omega L}=\text{5,22}\,\text{A}.}\]


Svolgimento punto 2.

È noto che lo sfasamento tra i(t) e \mathcal{E}(t) introdotto da un induttore è di \pi/2. Le due funzioni considerate sono delle sinusoidi, dunque hanno semiperiodo pari a \pi; deduciamo che, quando la corrente vale i(t)=i_{\max}, lo sfasamento di \pi/2 che stiamo trattando fa sì che \mathcal{E}=0\,\text{V}. Sappiamo che

(47)   \begin{equation*} \mathcal{E}(t)=\mathcal{E}_{\max}\sin\left(\omega t\right), \end{equation*}

da cui

(48)   \begin{equation*} \mathcal{E}_{\max}\sin\left(\omega t\right)=L\,\dfrac{di}{dt}, \end{equation*}

da cui integrando ambo i membri, si ottiene

(49)   \begin{equation*} -\dfrac{\mathcal{E}_{\max}}{\omega}\cos\left(\omega t \right)=L\,i+c. \end{equation*}

Ipotizzando che i(0)=-i_{\max}=-\dfrac{\mathcal{E}}{\omega L} si trova c=0\,\left[\text{V}\cdot \text{s}\right], e pertanto

(50)   \begin{equation*} -\dfrac{\mathcal{E}_{\max}}{\omega}\cos\left(\omega t \right)=L\,i, \end{equation*}

pertanto

(51)   \begin{equation*} i(t)=-\dfrac{\mathcal{E}_{\max}}{\omega L }\cos\left(\omega t \right)=.\dfrac{\mathcal{E}_{\max}}{\omega L }\sin\left(\omega t -\dfrac{\pi}{2}\right).\\[10pt] \end{equation*}

Quindi la corrente risulta massima quando \omega t -\dfrac{\pi}{2}=\dfrac{\pi}{2}, cioè t =\dfrac{\pi}{\omega}. Sostituendo t =\dfrac{\pi}{\omega} nella legge della tensione, si ottiene

(52)   \begin{equation*} \mathcal{E}\left(\dfrac{\pi}{\omega}\right)=\mathcal{E}_{\max}\sin\left(\omega \cdot \dfrac{\pi}{\omega}\right)=\mathcal{E}_{\max}\sin\left(\pi\right)=0\,\text{V}.\\[10pt] \end{equation*}

Concludiamo che quando la corrente è massima la tensione è nulla.


Svolgimento punto 3.

Eleviamo al quadrato ambo i membri della (51) e otteniamo

(53)   \begin{equation*} i^2(t)=\dfrac{\mathcal{E}^2_{\max}}{\omega^2 L^2 }\cos^2\left(\omega t \right)=\dfrac{\mathcal{E}^2_{\max}}{\omega^2 L^2 }\left(1-\sin^2 \left(\omega t\right)\right)=\dfrac{\mathcal{E}^2_{\max}}{\omega^2 L^2 }\left(1-\dfrac{\mathcal{E}^2}{\mathcal{E}^2_{\max}}\right), \end{equation*}

cioè

(54)   \begin{equation*} i(t)=\pm \dfrac{\mathcal{E}_{\max}}{\omega L }\sqrt{\left(1-\dfrac{\mathcal{E}^2}{\mathcal{E}^2_{\max}}\right)}. \end{equation*}

Essendo la tensione e la corrente sfasate di \dfrac{\pi}{2}, entrambe di periodo 2\pi, si deduce che la corrente è negativa nell’istante t in cui la tensione vale \mathcal{E}=-12,5\,\text{V} , quindi

(55)   \begin{equation*} i(t)=- \dfrac{1}{\omega L }\sqrt{\left(\mathcal{E}_{\max}^2 -\mathcal{E}^2\right)}\approx\text{-4,52}\,\text{A}. \end{equation*}

Si conclude che

    \[\boxcolorato{fisica}{ \mathcal{E}=-\text{12,5}\,\text{V}\quad \Rightarrow \quad i(t) \approx-\text{4,52}\,\text{A}.}\]


 
 

Esercizio 11 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Calcolare la corrente i_{\max} che può erogare un generatore con V_{\max}=50\,\text{V} e \nu=50\,\text{Hz} quando è collegato ai capi di un condensatore C=\text{3,7}\,\mu \text{F}.

Svolgimento.

Ipotizziamo che la differenza di potenziale ai capi del generatore sia

(56)   \begin{equation*} V=V_{\max}\sin \left(\omega t +\phi\right), \end{equation*}

dove \omega è la pulsazione e \phi la fase iniziale.

Allora, sapendo che i=C\,\dfrac{dV}{dt}, si ha

(57)   \begin{equation*} i=\omega\, C \,V_{\max} \cos \left(\omega t +\phi \right), \end{equation*}

e quindi

(58)   \begin{equation*} i_{\max}=\omega\, C \,V_{\max}, \end{equation*}

cioè la corrente massima è uguale alla pulsazione per la capacità del condensatore e la tensione massima ai capi del generatore di tensione (risulta chiaro che la differenza di potenziale ai capi del condensatore è la stessa del generatore). Ricordando che \omega =2\pi \nu si ha

(59)   \begin{equation*} i_{\max}=\omega\, C \,V_{\max}=2\pi \nu\, C \,V_{\max}, \end{equation*}

cioè

    \[\boxcolorato{fisica}{ i_{\max}=2\pi \nu\, C \,V_{\max}\approx58\,\text{mA}.}\]


 
 

Esercizio 12 (\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). In un circuito puramente capacitivo C=20\,\mu \text{F}, il generatore ha una tensione massima V_{\max}=200\,\text{V} e \omega=100\pi\,\text{rad/s}. Ipotizzando il condensatore scarico determinare l’intensità di corrente i all’istante t=\text{0,004}\,\text{s}.

Svolgimento.

Ipotizziamo che la differenza di potenziale ai capi del generatore sia

(60)   \begin{equation*} V(t)=V_{\max}\sin\left(\omega t + \phi\right), \end{equation*}

dove \omega è la pulsazione e \phi la fase iniziale. La tensione V(t) è la stessa ai capi del condensatore per la geometria del circuito, e essendo il condensatore scarico all’istante t=0\,\text{s}, ne segue che V(0)=V_{\max}\sin\left(\phi\right)=\dfrac{q(0)}{C}=0\,\text{V}, cioè \phi=0\,\text{rad}, e quindi

(61)   \begin{equation*} V(t)=V_{\max}\sin\left(\omega t \right). \end{equation*}

Sapendo che

(62)   \begin{equation*} i(t)=C\,\dfrac{dV}{dt}=C\omega V_{\max}\cos\left(\omega t \right), \end{equation*}

posto t=t_1=\text{0,04}\,\text{s} si trova

    \[\boxcolorato{fisica}{ i(t_1)=C\omega V_{\max}\cos\left(\omega t_1 \right)\approx \text{0,39}\,\text{A}.}\]


 
 

Esercizio 13 (\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Un generatore di tensione alternata con V_{\max}=200\,\text{V} è collegato ad un condensatore C=2\,\mu \text{F}. Calcolare la frequenza \nu del generatore per erogare la corrente massima i_{\max}=4\,\text{A}.

Svolgimento.

Dalla soluzione dell’esercizio 11 concludiamo con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{ \nu={i_{\max}\over2\pi\, C V_{\max} }=795\,\text{Hz}.}\]


 
 

Esercizio 14 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Un generatore di tensione alternata V=V_{\max}\sin(\omega t) con V_{\max}=25\, \text{V} e \omega=377\,\text{rad/s} è collegato ad un condensatore C=\text{4,2}\,\mu \text{F}. Calcolare:
 

  1. la corrente i_{\max};
  2. la tensione V ai capi del condensatore quando la corrente è massima;
  3. il valore della corrente i quando il valore della tensione è V=-\text{12,5}\,\text{V} e sta aumentando.

Svolgimento punto 1.

Dalla soluzione dell’esercizio 11 concludiamo con la seguente soluzione.

    \[\boxcolorato{fisica}{ i_{\max}=\omega\, C \,V_{\max}=\text{39,6}\,\text{mA}.}\]


Svolgimento punto 2.

Un condensatore introduce uno sfasamento tra d.d.p. e corrente di -\pi/2, di conseguenza quando la corrente è massima la d.d.p. è nulla.


Svolgimento punto 3.

Sapendo che

(63)   \begin{equation*} i=C\dfrac{dV}{dt}=\omega \,C\,V_{\max}\, \cos\left(\omega t\right), \end{equation*}

e elevando al quadrato ambo i membri di quest’ultima relazione, si ottiene

(64)   \begin{equation*} i^2=\omega^2 \,C^2\,V^2_{\max}\, \cos^2\left(\omega t\right), \end{equation*}

da cui

(65)   \begin{equation*} i^2=\omega^2 \,C^2\,V^2_{\max}\,\left(1-\sin^2\left(\omega t\right)\right)=\omega^2 \,C^2\,V^2_{\max}\,\left(1-\dfrac{V^2}{V_{\max}}\right)=\omega^2\,C^2\left(V^2_{\max}-V^2\right). \end{equation*}

Pertanto sostituendo V=-\text{12,5}\,\text{V} si ottiene

    \[\boxcolorato{fisica}{ i=\omega\,C\left(V^2_{\max}-V^2\right)^{\frac{1}{2}}\approx\text{0,034}\,\text{A}.}\]


 
 

Esercizio 15 (\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Calcolare:
 

  1. la frequenza \nu alla quale un induttore L=6\, \text{mH} e un condensatore C= 10\,\mu \text{F} hanno la stessa reattanza;
  2. la reattanza X_{CL} della serie LC a questa frequenza.

Svolgimento punto 1.

La reattanza di un condensatore è negativa mentre quella di un induttore è positiva, quindi possiamo trovare la frequenza \nu tale per cui le reattanze sono uguali in valore assoluto

(66)   \begin{equation*} |X_{L}|=|X_{C}| \quad\Rightarrow\quad|\omega L|=\bigg|-{1\over \omega C}\bigg| \quad\Rightarrow\quad 2\pi\nu L = {1\over 2\pi\nu C}, \end{equation*}

dove abbiamo usato l’informazione \omega=2\pi\nu. Concludiamo con la seguente soluzione, ovvero abbiamo trovato la frequenza naturale del circuito in serie LC

    \[\boxcolorato{fisica}{\nu={1\over 2\pi\sqrt{LC}}=650\,\text{Hz}.}\]


Svolgimento punto 2.

La reattanza del circuito LC è la somma algebrica delle singole reattanze

(67)   \begin{equation*} X_{LC}=X_{L}+X_{C}, \end{equation*}

tuttavia, alla frequenza calcolata nel punto precedente, abbiamo che X_{L}=-X_{C}. Concludiamo quindi che a questa frequenza la reattanza è nulla:

    \[\boxcolorato{fisica}{X_{LC}=0.}\]


 
 

Esercizio 16 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Un condizionatore d’aria collegato alla rete \mathcal{E}_\text{eff}= 220\,\text{V} è equivalente ad una resistenza R=40\,\Omega e ad una reattanza induttiva X_L =6\,\Omega in serie. Calcolare:
 

  1. l’impedenza Z del condizionatore;
  2. la potenza media \mathcal{P}_m utilizzata durante il funzionamento.

Svolgimento punto 1.

Il condizionatore è equivalente ad un resistenza, di impedenza puramente reale

(68)   \begin{equation*} Z_R=R \end{equation*}

in serie ad un induttore avente reattanza induttiva nota (ricordiamo che la reattanza è la parte immaginaria dell’impedenza complessa e che l’impedenza di un induttore è puramente immaginaria)

(69)   \begin{equation*} Z_L=j X_L. \end{equation*}

Essendo in serie l’impedenza totale del condizionatore non è altro che la somma delle due impedenze calcolate precedentemente. Concludiamo con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{Z=Z_R+Z_L=R+j X_L ;\qquad |Z|=\sqrt{R^2+X_L^2}=\text{40,4} \,\Omega.}\]


Svolgimento punto 2.

È noto che

(70)   \begin{equation*} P_m=R\, i_\text{eff}^2, \end{equation*}

dove

(71)   \begin{equation*} i_\text{eff}={i_0\over \sqrt{2}} \end{equation*}

e in particolare i_0 è il valore massimo assunto dalla corrente. Calcoliamo la corrente massima, essa non è altro che il rapporto tra la tensione massima con il modulo dell’impedenza complessa (prima legge di Ohm generalizzata al caso complesso), cioè

(72)   \begin{equation*} i_{0}={\mathcal{E}_0\over |Z|}={\mathcal{E}_\text{eff}\sqrt{2}\over |Z|}. \end{equation*}

Possiamo calcolare ora la corrente efficace e di conseguenza la potenza media. Concludiamo con la seguente soluzione:

    \[\boxcolorato{fisica}{\mathcal{P}_m=R\bigg({\mathcal{E}_\text{eff}\over |Z|}\bigg)^2\approx1186\,\text{W}.}\]


 
 

Esercizio 17 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). In un circuito RLC in serie, R=20\,\Omega, L=25\,\text{mH} , C=20\,\mu \text{F}, \mathcal{E}_{\max}=150\,\text{V} e \nu=100\,\text{Hz} . Calcolare:
 

  1. la corrente i_{\max} nel circuito;
  2. la tensione massima V_i ai capi di ciascun elemento;
  3. il fattore di potenza \cos \phi del circuito ;
  4. la potenza media \mathcal{P}_m dissipata.

 
 

 

Figura 4: dettaglio schema esercizio 17

Svolgimento punto 1.

Calcoliamo l’impedenza complessa equivalente del circuito, per la resistenza questa vale Z_R=R. Per gli altri due elementi del circuito abbiamo invece

(73)   \begin{equation*} Z_L={j\omega L},\qquad\qquad Z_C = -{j\over \omega C}, \qquad\qquad \omega =2\pi \nu. \end{equation*}

Il circuito RLC è in serie, quindi sommiamo le varie impedenze ottenendo

(74)   \begin{equation*} Z=R+j\bigg(\omega L-{1\over \omega C}\bigg), \qquad\qquad |Z|=\sqrt{R^2+\bigg(\omega L -{1\over \omega C}\bigg)^2}\approx\text{66,93}\, \Omega. \end{equation*}

A questo punto utilizziamo la legge di Ohm ai capi dell’impedenza Z e otteniamo la corrente massima nel circuito:

    \[\boxcolorato{fisica}{ i_{\max}={\mathcal{E}_{\max}\over |Z|}=\text{2,24}\,\text{A}.}\]


Svolgimento punto 2.

Il circuito è in serie, quindi passa la medesima corrente massima su ciascun componente. Utilizziamo anche in questo caso la prima legge di Ohm generalizzata, tuttavia dobbiamo prendere per ciascun componente il modulo della sua impedenza. Possiamo calcolare in questo modo la tensione massima V_R, V_C e V_L su ciascun componente

    \[\boxcolorato{fisica}{ V_R=|Z_R|i_{\max}=R \,i_{\max}\approx\text{44,8}\,\text{V}; \qquad V_C=|Z_C|i_{\max}={1\over \omega C}\,i_{\max}\approx\text{178,3}\,\text{V};}\]

    \[\boxcolorato{fisica}{ V_L=|Z_L|i_{\max}=\omega L \,i_{\max}\approx \text{35,2}\,\text{V}. }\]


Svolgimento punto 3.

Il fattore di potenza è il coseno dell’angolo \phi che forma l’impedenza complessa nel piano complesso con l’asse reale. Dalla trigonometria ricaviamo che

(75)   \begin{equation*} \left \vert z \right \vert \cos \phi=R, \end{equation*}

da cui

    \[\cos \phi=\dfrac{R}{\sqrt{R^2+\left(\omega L-\dfrac{1}{\omega C}\right)^2}}=\dfrac{R}{\sqrt{R^2+\left(2\pi \nu L-\dfrac{1}{2\pi \nu C}\right)^2}},\]

cioè

    \[\boxcolorato{fisica}{ \cos \phi\approx\text{0,3}\,\text{rad},}\]

dove nell’ultimo passaggio abbiamo sostituito i valori numerici.


Svolgimento punto 4.

La potenza media sviluppata la si calcola utilizzando la corrente efficace

(76)   \begin{equation*} \mathcal{P}_m= R\,i_\text{eff}^2=R\bigg({i_{\max}\over \sqrt{2}}\bigg)^2, \end{equation*}

cioè

    \[\boxcolorato{fisica}{ \mathcal{P}_m \approx\text{50,2}\,\text{W},}\]

dove nell’ultimo passaggio abbiamo sostituito i valori numerici.


 
 

Esercizio 18 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). In un circuito RLC in serie, R=50\,\Omega, L=150 \,\text{mH} , C=4\,\mu \text{F}, \mathcal{E}_\text{eff}=220\,\text{V} e \nu=50\,\text{Hz} . Calcolare:
 

  1. la corrente efficace i_\text{eff} nel circuito;
  2. la tensione efficace V_i ai capi di ciascun elemento;
  3. la tensione efficace V_{LC} ai capi della serie LC.

Svolgimento punto 1.

La soluzione è molto simile al problema precedente. Calcoliamo prima l’impedenza complessa

(77)   \begin{equation*} Z=R+j\bigg(\omega L-{1\over \omega C}\bigg) \qquad\qquad |Z|=\sqrt{R^2+\bigg(\omega L -{1\over \omega C}\bigg)^2}=750\, \Omega. \end{equation*}

Di conseguenza troviamo la corrente massima, utilizzando la legge di Ohm

(78)   \begin{equation*} i_\text{eff}={\mathcal{E}_\text{eff}\over |Z|}, \end{equation*}

cioè

    \[\boxcolorato{fisica}{ i_\text{eff} \approx\text{0,293}\,\text{A} ,}\]

dove nell’ultimo passaggio abbiamo sostituito i valori numerici.


Svolgimento punto 2.

Analogamente all’esercizio precedente troviamo che (utilizzando \omega=2\pi\nu)

    \[\boxcolorato{fisica}{V_{R,\text{eff}}={R} \,i_{\text{eff}}\approx\text{14,65}\,\text{V}, \qquad V_{C,\text{eff}}={i_{\text{eff}}\over\omega C}\approx\text{233,2}\,\text{V}}\]

e

    \[\boxcolorato{fisica}{ V_{L,\text{eff}}=\omega L \,i_{\text{eff}}\approx\text{13,8}\,\text{V}.}\]

L’impedenza complessa risulta

(79)   \begin{equation*} Z_{LC}=+j\bigg(\omega L-{1\over \omega C}\bigg) \qquad\qquad |Z_{LC}|=\bigg|\omega L -{1\over \omega C}\bigg|=749\, \Omega. \end{equation*}

Ne segue che la tensione efficace ai capi della serie LC è data da

    \[\boxcolorato{fisica}{ V_{LC,\text{eff}}={1\over \sqrt{2}}|Z_LC|i_{\max}=|Z_{LC}|i_{\text{eff}}=\text{219,5}\,\text{V}.}\]


 
 

Esercizio 19 (\bigstar\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar). Una bobina di resistenza R=35\, \Omega e induttanza L=20\,\text{mH} è in serie con un condensatore C ed un generatore con \mathcal{E}_{\text{eff}}=200\,\text{V} e frequenza \nu=100\,\text{Hz} , che eroga una corrente i_{\text{eff}}= 4\,\text{A} . Calcolare:
 

  1. la capacità C
  2. la tensione efficace V_{\text{eff}} ai capi della bobina;
  3. la potenza media \mathcal{P}_{m} dissipata dalla stessa.

Svolgimento punto 1.

Una bobina è una componente RL in serie in un circuito, quindi abbiamo un circuito in serie RLC la cui impedenza complessa è nota

(80)   \begin{equation*} Z=R+j\bigg(\omega L-{1\over \omega C}\bigg) \qquad\qquad |Z|=\sqrt{R^2+\bigg(\omega L -{1\over \omega C}\bigg)^2}. \end{equation*}

Conosciamo la tensione efficace \mathcal{E}_{\text{eff}} e anche la corrente efficace i_{\text{eff}}. Utilizzando la legge di Ohm generalizzata possiamo calcolare il modulo dell’impedenza complessa

(81)   \begin{equation*} |Z|={\mathcal{E}_{\text{eff}}\over i_{\text{eff}}}=50\,\Omega. \end{equation*}

Da (80) e utilizzando il fatto che \omega=2\pi \nu possiamo ricavare la capacità C del condensatore

(82)   \begin{equation*} |Z|=\sqrt{R^2+\bigg(\omega L -{1\over \omega C}\bigg)^2} \quad \Leftrightarrow \quad |Z|^2-R^2=\bigg(\omega L -{1\over \omega C}\bigg)^2 , \end{equation*}

da cui otteniamo

(83)   \begin{equation*} \sqrt{|Z|^2-R^2}=\bigg|\omega L -{1\over \omega C}\bigg|. \end{equation*}

Consideriamo i due casi separati, nel primo l’argomento del modulo è positivo, ovvero

(84)   \begin{equation*} \omega L -{1\over \omega C}\geq 0 \quad \Leftrightarrow \quad C\geq {1\over \omega^2L}={1\over 4\pi^2\nu^2L}=\text{1,27}\cdot 10^{-4}\,\text{F}. \end{equation*}

L’equazione (82) diventa così

(85)   \begin{align*} \sqrt{|Z|^2-R^2}&=\omega L -{1\over \omega C} \quad \iff \quad C={1\over 2\pi\nu}\bigg(2\pi\nu L-\sqrt{|Z^2|-R^2}\bigg)^{-1}=-\text{6,88}\cdot 10^{-5}\,\text{F}. \end{align*}

Il risultato non è accettabile, dal punto di vista fisico perché una capacità negativa è priva di senso, e inoltre dal punto di vista matematico perché non soddisfa la disuguaglianza (84). Consideriamo il caso dove l’argomento del modulo è negativo, in questo caso abbiamo

(86)   \begin{equation*} \omega L -{1\over \omega C}\leq 0\quad \Leftrightarrow \quad C\leq {1\over \omega^2L}={1\over 4\pi^2\nu^2L}=\text{1,27}\cdot 10^{-4}\,\text{F}, \end{equation*}

da cui otteniamo

(87)   \begin{align*} \sqrt{|Z|^2-R^2}&=-\omega L +{1\over \omega C}\quad \Leftrightarrow \quad C={1\over 2\pi\nu}\bigg(2\pi\nu L+\sqrt{|Z^2|-R^2}\bigg)^{-1}=\text{3,3}\cdot 10^{-5}\,\text{F}, \end{align*}

che è accettabile in quanto verifica (86) . Concludiamo quindi con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{ C={1\over 2\pi\nu}\bigg(2\pi\nu L+\sqrt{|Z^2|-R^2}\bigg)^{-1}\approx\text{3,3}\cdot 10^{-5}\,\text{F}.}\]


Svolgimento punto 2.

Il modulo dell’impedenza complessa della bobina è dato da

(88)   \begin{equation*} Z_{bobina}=R+j\omega L \qquad\qquad |Z_{bobina}|=\sqrt{R^2+\omega^2 L^2}=\text{37,18}\,\Omega \end{equation*}

La corrente efficace è la stessa su ogni parte del circuito, essendo questo un’unica maglia. Utilizziamo quindi la prima legge di Ohm generalizzata per trovare la tensione efficace ai capi della bobina

    \[\boxcolorato{fisica}{ V_{\text{eff}}=|Z_{bobina}| i_{\text{eff}}\approx\text{148,7}\,\text{V}.}\]


Svolgimento punto 3.

La potenza media dissipata dalla bobina è la potenza media dissipata dalla resistenza al suo interno, abbiamo quindi (utilizzando la corrente efficace)

    \[\boxcolorato{fisica}{\mathcal{P}_m=R\,i_{\text{eff}}^2=560\,\text{W}.}\]


 
 

Esercizio 20 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). In un circuito RLC in serie i_{\text{eff}}=9\,\text{A} , \mathcal{E}_{\text{eff}}=180\,\text{V} e la corrente è in anticipo di \phi=37^\circ rispetto alla tensione. Calcolare:
 

  1. la resistenza R del circuito;
  2. la reattanza X_{LC} della serie LC;
  3. la potenza media \mathcal{P}_m dissipata.

Svolgimento punto 1.

Conoscendo la corrente efficace e la tensione efficace possiamo calcolare il modulo dell’impedenza complessa come segue

(89)   \begin{equation*} |Z|={\mathcal{E}_{\text{eff}}\over i_{\text{eff}}}= 20\,\Omega. \end{equation*}

Si osserva che

(90)   \begin{equation*} Z=\dfrac{V}{I}=\dfrac{|V|e^{j\,\theta_V}}{|I|e^{j\,\theta_I}}=\dfrac{|V|}{|I|}e^{j\left(\theta_V-\theta_I\right)}, \end{equation*}

dove \theta_V è l’angolo che forma il fasore della tensione con l’asse reale e \theta_I è l’angolo che forma il fasore della corrente con l’asse reale; in particolare si osserva che \theta_V-\theta_I=\phi, pertanto conosciamo il fattore di potenza \cos \phi, da cui

    \[\boxcolorato{fisica}{R=|Z|\cos\phi =\text{15,97}\,\Omega.}\]


Svolgimento punto 2.

Sapendo che Z_{L}=j X_{L} e Z_{C}=j X_{C} (conduttore e induttanza hanno solo impedenza immaginaria) possiamo scrivere l’impedenza complessa come

(91)   \begin{equation*} Z=R+ j X_{C}+j X_{L}=R+j X_{LC} \qquad\Rightarrow\qquad |Z|^2=R^2+X_{LC}^2, \end{equation*}

da cui

    \[\boxcolorato{fisica}{X_{LC}=\sqrt{|Z^2|-R^2}=\text{12,04}\,\Omega.}\]


Svolgimento punto 3.

La potenza media dissipata è data dalla seguente formula

    \[\boxcolorato{fisica}{ D=1294\,\text{W} ,}\]

    \[\boxcolorato{fisica}{ \mathcal{P}_{m}=\mathcal{E}_{\text{eff}}\,i_{\text{eff}}\,\cos \phi=1294\,\text{W}.}\]


 
 

Esercizio 21 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Nel circuito di figura il generatore fornisce una tensione \mathcal{E}_{\text{eff}}= 220\,\text{V} alla frequenza \nu=50\,\text{Hz} . Con l’interruttore aperto l’amperometro A misura una corrente efficace i_{1,\text{eff}}=\text{6,22}\, \text{A}, con l’interruttore chiuso i_{2,\text{eff}}=\text{7,78}\, \text{A}. Calcolare:
 

  1. l’induttanza L;
  2. la resistenza R;
  3. la potenza media \mathcal{P}_m dissipata con l’interruttore aperto.

 
 

 

Figura 5: dettaglio schema esercizio 21.

Svolgimento punto 1.

Con l’interruttore aperto il circuito è un RL la cui impedenza complessa è data da

(92)   \begin{equation*} Z_1=R+j\omega L \qquad |Z_1|=\sqrt{R^2+\omega^2L^2}. \end{equation*}

Chiudendo il circuito la resistenza R viene circuitata (la corrente evita completamente di scorrere nel filo con resistenza R passando per il filo con resistenza nulla), pertanto può essere esclusa dal circuito, e abbiamo quindi un circuito puramente induttivo L la cui impedenza è data da

(93)   \begin{equation*} Z_{2}=j\omega L \qquad|Z_2|=\omega L. \end{equation*}

Conosciamo la tensione efficace (che rimane la stessa per entrambi i circuiti, dato che l’interruttore non va ad influire sulla forza elettromotrice del generatore) e la corrente efficace i_{2,\text{eff}} del circuito L. Possiamo allora calcolare l’impedenza L

    \[\boxcolorato{fisica}{L={|Z_2|\over 2\pi\nu}={1\over 2\pi \nu}\cdot{\mathcal{E}_{\text{eff}}\over i_{2,\text{eff}}}\approx\text{0,090}\,\text{H}.}\]


Svolgimento punto 2.

Da (92) possiamo ricavare R, infatti conosciamo ora L e possiamo calcolare |Z_1| come

(94)   \begin{equation*} |Z_1|={\mathcal{E}_{\text{eff}}\over i_{1,\text{eff}}}, \end{equation*}

da cui

    \[\boxcolorato{fisica}{R=\sqrt{|Z_1|^2-\omega^2L^2}=\sqrt{\bigg({\mathcal{E}_{\text{eff}}\over i_{1,\text{eff}}}\bigg)^2-4\pi^2\nu^2L^2}\approx\text{21,3}\,\Omega.}\]


Svolgimento punto 3.

La potenza dissipata con l’interruttore aperto è data da

    \[\boxcolorato{fisica}{ \mathcal{P}_{m}\approx R\,i_{2,\text{eff}}^2\approx824\,\text{W}.}\]


 
 

Esercizio 22 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). In un circuito RLC in serie ha R=50\,\Omega, L=200\,\text{mH} , \nu=50\,\text{Hz} e \mathcal{E}_{\max}=110\,\text{V} . Calcolare:
 

  1. il valore della capacità C per cui la potenza media \mathcal{P}_m dissipata è massima;
  2. il corrispondente valore di \mathcal{P}_m;
  3. il fattore di potenza \cos \phi.

Svolgimento punto 1.

La potenza media dissipata \mathcal{P}_m ha una relazione quadratica con la corrente efficace i_{\text{eff}} e quest’ultima, grazie alla legge di Ohm generalizzata, è inversamente proporzionale al modulo dell’impedenza complessa.

(95)   \begin{align*} \mathcal{P}_m\propto i_{\text{eff}}^2 && i_{\text{eff}}\propto {1\over |Z|}. \end{align*}

Per massimizzare la potenza media dissipata dobbiamo quindi minimizzare il modulo dell’impedenza complessa. Questo si ottiene, in condizioni ideali, quando le reattanza è nulla, ovvero quando siamo in condizione di risonanza, che per un circuito RLC vale

(96)   \begin{equation*} \omega L ={1\over \omega C}. \end{equation*}

Concludiamo con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{C={1\over \omega^2 L}={1\over 4\pi\nu^2 L}\approx\text{5,1}\cdot 10^{-5}\,\text{F}.}\]


Svolgimento punto 2.

In condizione di risonanza l’impedenza è puramente reale e vale (per un circuito RLC) Z=R. Utilizziamo la legge di Ohm per calcolare la corrente efficace

(97)   \begin{equation*} i_{\text{eff}}={i_{\max}\over \sqrt{2}}={1\over \sqrt{2}}{\mathcal{E}_{\max}\over R}\approx 1,56\,\text{A}, \end{equation*}

da cui

    \[\boxcolorato{fisica}{\mathcal{P}_m=R\,i_{\text{eff}}^2\approx121\,\text{W}.}\]


Svolgimento punto 3.

In condizione di risonanza il fattore di potenza è massimo

    \[\boxcolorato{fisica}{ \cos \phi =1;}\]

infatti la reattanza dell’impedenza complessa è nulla, quindi l’angolo \phi che l’impedenza forma nel piano complesso è nullo. Analogamente si può vedere con la seguente relazione

(98)   \begin{equation*} \cos\phi = {R\over |Z|}={R\over R}=1. \end{equation*}


 
 

Esercizio 23 (\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). In un circuito RLC, con L=14\,\mu \text{H}, è utilizzato per sintonizzare il segnale di una stazione radio trasmittente FM con \nu=\text{103,2}\,\text{MHz}. Calcolare la capacità C del circuito.

Svolgimento.

Per sintonizzare il segnale di una radio trasmittente è necessario che quest’ultima risponda al segnale di ingresso con la massima efficienza. Questo si ottiene quando la frequenza di risonanza del circuito è la stessa del segnale d’ingresso. Data l’induttanza L, dobbiamo quindi aggiungere un condensatore C al circuito RLC in modo tale da ottenere una frequenza di risonanza pari a 2\pi\nu. Concludiamo con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{ C={1\over \omega^2L}\approx{1\over 4\pi^2\nu^2 L}=\text{1,7}\,\text{pF}.}\]


 
 

Esercizio 24 (\bigstar\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar). Un trasformatore ideale ha N_p=200 spire e N_s=1500 spire. Se la tensione nel primario è V_p=310\sin(\omega t)\,\text{V}, calcolare la tensione efficace V_{s,\text{eff}} nel secondario.

 
 

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Figura 6: schema problema 24

Svolgimento.

Facendo scorrere una certa corrente alternata i(t) nel primario, si induce una tensione V_p(t) che per un numero N_p di spire, secondo la legge di Faraday-Neumann, varrà

(99)   \begin{equation*} V_p(t)=-N_p\dfrac{\text{d}\phi(\vec{B})}{\text{d}t}, \end{equation*}

dove \Vec{B} è il vettore campo magnetico che viene indotto dalla corrente i(t) che scorre lungo una spira dell’avvolgimento primario n e \phi(\vec{B}) è il flusso di questo campo attraverso la bobina. Sappiamo che un trasformatore è un dispositivo costruito in modo da far sì che la maggior parte del flusso di campo magnetico non venga disperso e dunque viaggi indisturbato all’interno del conduttore. Nel secondario avremo dunque, sempre sfruttando la legge di Faraday-Neumann, che la tensione V_s(t) è

(100)   \begin{equation*} V_s(t)=-N_s\dfrac{\text{d}\phi(\vec{B})}{\text{d}t}, \end{equation*}

dove, per quanto è stato detto, la variazione di flusso \text{d}\phi(\vec{B})/\text{d}t sarà proprio quella generata dal primario. Pertanto, possiamo dividere tra di loro la (99) e la (100) ottenendo così

(101)   \begin{equation*} \dfrac{V_p(t)}{V_s(t)}=\dfrac{N_p}{N_s}\quad\Leftrightarrow\quad V_s(t)=V_p(t)\dfrac{N_s}{N_p}. \end{equation*}

Sostituendo i dati forniti dal problema, otteniamo dunque la seguente espressione per la tensione nell’avvolgimento secondario

(102)   \begin{equation*} V_s(t)=2325\sin(\omega t)\,\text{V}. \end{equation*}

Dunque, dal momento che V_{s,\,\max}=2325 \ \text{V}, possiamo trovare la tensione efficace del secondario

    \[\boxcolorato{fisica}{V_{s,\text{eff}}=\dfrac{V_{s,\,\max}}{\sqrt{2}}=1650 \ \text{V}.}\]


 
 

Esercizio 25 (\bigstar\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar). Un trasformatore ideale ha N_p=500 spire e N_s=10 spire. Il primario è collegato ad un generatore di tensione alternata con tensione efficace V_{p,\text{eff}}=120 \ \text{V}. Calcolare:
 

  1. la tensione V_{s,\text{eff}} in uscita ai capi del secondario aperto.

    2.  
    Se il secondario è chiuso su un resistore R=20 \ \Omega, calcolare:
     

  2. la corrente efficace i_{p,\text{eff}} del primario;
  3. la corrente efficace i_{s,\text{eff}} nel secondario.

 
 

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Figura 7: schema problema 25.

Svolgimento punto 1.

Con un procedimento del tutto analogo a quello del problema 24 possiamo concludere che la tensione nel primario e nel secondario in un trasformatore sono legate tra loro dall’equazione (101), ossia

(103)   \begin{equation*} V_s(t)=V_p(t)\dfrac{N_s}{N_p}. \end{equation*}

Notiamo quindi che, essendo il rapporto N_s/N_p una costante, la funzione V_s(t) assumerà un massimo quando la V_p sarà massima (le due funzioni sono in fase), ovvero

(104)   \begin{equation*} V_{s,\,\max}=V_{p,\,\max}\dfrac{N_s}{N_p}. \end{equation*}

Dividendo entrambi i membri per \sqrt{2} si ottengono le grandezze efficaci

(105)   \begin{equation*} \dfrac{V_{s,\,\max}}{\sqrt{2}}=\dfrac{V_{p,\,\max}}{\sqrt{2}}\cdot\dfrac{N_s}{N_p}\quad\Leftrightarrow\quad V_{s,\text{eff}}=V_{p,\text{eff}}\dfrac{N_s}{N_p}. \end{equation*}

Concludiamo il problema con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{V_{s,\text{eff}}=\text{2,4} \ \text{V}.}\]


Osservazione.

Abbiamo ottenuto le tensioni efficaci dividendo per \sqrt{2} entrambi i membri della (105). Ma attenzione, questo vale solo per grandezze sinusoidali. Il problema non assicura che la corrente sia sinusoidale, pertanto entrando nel dettaglio, per ottenere una grandezza efficace si deve calcolare una media integrale quadratica, cioè

(106)   \begin{equation*} V_{\text{eff}}=\sqrt{{1\over T}\int_0^T V^2(t)\,dt} \qquad T:\,\text{periodo}, \end{equation*}

da cui

(107)   \begin{equation*} V_{s}(t)={V_{p}(t)}\dfrac{N_s}{N_p}\qquad \Rightarrow\qquad \sqrt{{1\over T}\int_0^T V_s^2(t)} = {N_s\over N_p}\sqrt{{1\over T}\int_0^T V_p^2(t)}, \end{equation*}

da cui

(108)   \begin{equation*} V_{s,\text{eff}}=\dfrac{N_s}{N_p}{V_{p,\text{eff}}}. \end{equation*}

Possiamo integrare sul medesimo periodo in quanto le due funzioni V_{p}(t) e V_{s}(t) differiscono soltanto per una costante moltiplicativa. La seguente relazione vale quindi per qualsiasi segnale periodico

(109)   \begin{equation*} V_{s,\text{eff}}=\dfrac{N_s}{N_p}V_{p,\text{eff}}\qquad \text{Sempre}; \end{equation*}

mentre la relazione che lega il valore massimo da quello efficace con un fattore \sqrt{2} vale solo per grandezze sinusoidali

(110)   \begin{equation*} V_{\text{eff}}={V_{\max}\over \sqrt{2}} \qquad\text{Solo grandezze sinusoidali}. \end{equation*}


Svolgimento punto 2.

In un trasformatore ideale , sappiamo che la potenza in entrata sarà uguale alla potenza in uscita, cioè si conserva la potenza . Sapendo che la potenza vale

(111)   \begin{equation*} \mathcal{P}(t)=V(t)i(t), \end{equation*}

possiamo scrivere, considerando il valore medio di potenza e le grandezze efficaci (sostituiamo per comodità la scritta i_{\text{eff}}=\tilde{i})

(112)   \begin{equation*} \mathcal{P}_{p,m}=\mathcal{P}_{s,m}\quad\Leftrightarrow\quad \tilde{V}_p\tilde{i}_p=\tilde{V}_s\tilde{i}_s\quad\Leftrightarrow\quad \frac{\tilde{V}_p}{\tilde{V}_s}=\frac{\tilde{i}_s}{\tilde{i}_p}=\frac{N_p}{N_s}=k, \end{equation*}

dove è stata sfruttata la (101) per ricavare il rapporto k tra la corrente che scorre secondario e quella che scorre nel primario. A questo punto, sappiamo che l’impedenza Z_s=R in quanto il testo suggerisce che è il secondario ad essere chiuso sul resistore; per trovare la corrente i_p dobbiamo dunque trovare l’impedenza Z_p, ossia l’impedenza vista ai capi del generatore di tensione. Dalla legge di Ohm avremo dunque

(113)   \begin{equation*} Z_p=\frac{\tilde{V}_p}{\tilde{i}_p} \end{equation*}

dove dalla (112) sappiamo che \tilde{V}_p=k\,\tilde{V}_s e che \tilde{i}_p={\tilde{i}_s}/{k}. Dunque otteniamo

(114)   \begin{equation*} Z_p=\dfrac{k\,\tilde{V}_s}{\dfrac{\tilde{i}_s}{k}}=k^2 \dfrac{\tilde{V}_s}{\tilde{i}_s}. \end{equation*}

Il rapporto {\tilde{V}_s}/{\tilde{i}_s} è uguale proprio all’impedenza Z_s, dunque in definitiva scriviamo

(115)   \begin{equation*} Z_p=k^2Z_s=\left(\dfrac{N_p}{N_s}\right)^2R. \end{equation*}

Possiamo ora dunque trovare la corrente che scorre nel primario; facendo riferimento alla (113)

(116)   \begin{equation*} \tilde{i}_p=\dfrac{\tilde{V}_p}{Z_p}=\dfrac{\tilde{V}_p}{R}\left(\dfrac{N_s}{N_p}\right)^2, \end{equation*}

da cui, sostituendo i dati numerici del problema, otteniamo

    \[\boxcolorato{fisica}{\tilde{i}_p=\text{2,4}\ \text{mA}.}\]


Svolgimento punto 3.

Una volta trovata la corrente \tilde{i}_p possiamo semplicemente applicare la (112). Concludiamo con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{\tilde{i}_s=\tilde{i}_p\dfrac{N_p}{N_s}=\text{0,12} \ \text{A}}\]


 
 

Esercizio 26 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Un trasformatore ideale in salita è progettato per fornire una tensione efficace in uscita V_{s,\text{eff}}=2200 \ \text{V}, quando il primario è collegato alla rete elettrica V_{p,\text{eff}}=220 \ \text{V}. Se nell’avvolgimento primario ci sono N_p=70 spire, calcolare:
 

  1. le spire N_s del secondario;
  2. la corrente i_{p,\text{eff}} del primario se il secondario è percorso dalla corrente i_{s,\text{eff}}=\text{1,5} \ \text{A}.

Svolgimento punto 1.

Il trasformatore è in salita quindi N_s>N_p. Procediamo dunque con la risoluzione del problema mediante l’uso dell’identità utilizzata nei problemi antecedenti, cioè

(117)   \begin{equation*} V_s(t)=V_p(t)\,\dfrac{N_s}{N_p} \qquad \Rightarrow\qquad V_{s,\text{eff}}=V_{p,\text{eff}}\dfrac{N_s}{N_p}, \end{equation*}

da cui invertendo la relazione, si trova

    \[\boxcolorato{fisica}{N_s=N_p\,\dfrac{V_{s,\text{eff}}}{V_{p,\text{eff}}}=700.}\]


Svolgimento punto 2.

In un trasformatore ideale (si veda il problema 25 per capire come si arriva all’equazione (118)) sappiamo che la corrente che scorre nel primario è legata alla corrente che scorre nel secondario dalla relazione

(118)   \begin{equation*} i_{p,\text{eff}}=i_{s,\text{eff}}\dfrac{N_s}{N_p}. \end{equation*}

Sostituendo i valori numerici forniti dal problema e il valore di N_s trovato al punto 1), otteniamo

    \[\boxcolorato{fisica}{i_{p,\text{eff}}=15 \ \text{A}.}\]


 
 

Esercizio 27 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Nel primario di un trasformatore ideale, con {N_s}/{N_p}=2, circola una corrente i_{p,\text{eff}}=5 \ \text{A} e c’è una tensione efficace V_{p,\text{eff}}=120 \ \text{V}. Nell’ipotesi che l’efficienza nel trasferimento della potenza sia \text{0,95}, calcolare la corrente i_{s,\text{eff}} e la tensione efficace V_{s,\text{eff}}.

 
 

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Figura 8: schema problema 27.

Svolgimento.

In questo problema, abbiamo che una certa percentuale della potenza viene dissipata nel trasferimento dal primario al secondario. Avremo, in particolare

(119)   \begin{equation*} \mathcal{P}_s=0.95\mathcal{P}_p \end{equation*}

valida per ogni rapporto di potenza, ovvero media, istantanea o efficace. Quindi, ad esempio ricordando che la potenza efficace è \mathcal{P}_{\text{eff}}=i_{\text{eff}}v_{\text{eff}}, avremo

(120)   \begin{equation*} V_{s,\text{eff}}\,i_{s,\text{eff}}=0.95\cdot V_{p,\text{eff}}\,i_{p,\text{eff}}. \end{equation*}

Sebbene una parte della potenza venga dissipata, possiamo sfruttare l’ipotesi che il trasformatore sia ideale per affermare che il flusso di campo magnetico che attraversa il conduttore si conserva; ciò ci permette di scrivere:

(121)   \begin{equation*} V_{s,\text{eff}}=V_{p,\text{eff}}\dfrac{N_s}{N_p}\quad\Leftrightarrow\quad V_{s,\text{eff}}=2V_{p,\text{eff}}, \end{equation*}

da cui:

    \[\boxcolorato{fisica}{V_{s,\text{eff}}=240 \ \text{V}.}\]

Sostituendo il risultato ottenuto dalla (121) all’interno della (120), otteniamo:

(122)   \begin{equation*} 2V_{p,\text{eff}}\,i_{s,\text{eff}}=\text{0,95}\cdot V_{p,\text{eff}}\,i_{p,\text{eff}}\quad\Leftrightarrow\quad i_{s,\text{eff}}=\dfrac{\text{0,95}\cdot i_{p,\text{eff}}}{2}, \end{equation*}

da cui si ricava

    \[\boxcolorato{fisica}{i_{s,\text{eff}}=\text{2,38} \ \text{A}.}\]


 
 

Esercizio 28 (\bigstar\bigstar\largewhitestar\largewhitestar\largewhitestar). Un trasformatore funziona prelevando l’energia elettrica da una linea con tensione efficace V_{p,\text{eff} }=20 \ \text{kV} e distribuendola a V_{s,\text{eff}}=220 \ \text{V} di tensione efficace. Calcolare:
 

  1. il rapporto {N_p}/{N_s} del trasformatore se la potenza media assorbita è \mathcal{P}_m=2 \ \text{MW};
  2. la corrente i_{p,\text{eff}} del primario nell’ipotesi che il fattore di potenza sia 1;
  3. la corrente i_{s,\text{eff}} del secondario nell’ipotesi che il fattore di potenza sia 1;
  4. il carico resistivo R_{eq} complessivo del secondario.

Svolgimento punto 1.

Per risolvere questo punto del problema utilizziamo lo stesso procedimento che abbiamo usato in diversi esercizi simili a questo. Sappiamo che la tensione efficace del secondario è legata a quella del primario dalla relazione

(123)   \begin{equation*} V_{s}(t)={V_{p}(t)}\dfrac{N_s}{N_p}\qquad \Rightarrow\qquad V_{s,\text{eff}}={V_{p,\text{eff}}}\dfrac{N_s}{N_p}. \end{equation*}

Pertanto, invertendola, ricaviamo

    \[\boxcolorato{fisica}{\dfrac{N_p}{N_s}=\dfrac{V_{p,\text{eff}}}{V_{s,\text{eff}}}=91.}\]


Svolgimento punto 2.

La potenza media si può calcolare come il prodotto tra la corrente e la tensione efficace, questo vale per definizione di grandezza efficace nel caso particolare in cui il fattore di potenza sia 1. Concludiamo quindi con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{i_{p,\text{eff}}=\dfrac{\mathcal{P}_m}{V_{p,\text{eff}}}=100 \ \text{A}.}\]


Svolgimento punto 3.

Essendo il fattore di potenza pari a 1, avremo che tutta la potenza assorbita dal primario verrà trasferita al secondario.

(124)   \begin{equation*} \mathcal{P}_p(t)=\mathcal{P}_s(t)\qquad \Rightarrow\qquad \mathcal{P}_{p,m}=\mathcal{P}_{s,m}\quad\Leftrightarrow\quad V_{p,\text{eff}}\,i_{p,\text{eff}}=V_{s,\text{eff}}\,i_{s,\text{eff}}. \end{equation*}

Chiaramente la potenza media è definita per la legge di Galileo-Ferraris, cioè P_M=V_{\text{eff}}\,i_{\text{eff}}\cos \phi, abbiamo usato il fatto che \cos \phi=1 (fattore di potenza pari a 1). Concludiamo quindi con la seguente soluzione

    \[\boxcolorato{fisica}{i_{s,\text{eff}}=\dfrac{\mathcal{P}_m}{V_{s,\text{eff}}}=\text{9,1} \ \text{kA}.}\]


Svolgimento punto 4.

Utilizziamo la legge di Ohm sulle grandezze efficaci del secondario

(125)   \begin{equation*} i_{s,\text{eff}}={V_{s,\text{eff}}\over R_{eq}} \end{equation*}

e inseriamo questo valore nell’equazione della potenza media (ricordare che il fattore di potenza è 1)

(126)   \begin{equation*} \mathscr{P}_m=i_{s,\text{eff}}\cdot V_{s,\text{eff}}=\frac{V_{s,\text{eff}}}{R_{eq}}\cdot V_{s,\text{eff}}=\dfrac{V_{s,\text{eff}}^2}{R_{eq}}, \end{equation*}

da cui, invertendo, si ottiene:

    \[\boxcolorato{fisica}{R_{eq}=\dfrac{V_{s,\text{eff}}^2}{\mathcal{P}_m}=\text{24,2} \ \text{m}\Omega.}\]

Notiamo che la resistenza equivalente trovata è proprio la resistenza complessiva del secondario in quanto nel procedimento è stata utilizzata la corrente e la tensione del secondario.

    \[\boxcolorato{fisica}{\mathscr{P}_m=V_{s,\text{eff}}\cdot i_{s,\text{eff}}=2 \, \text{W}.}\]


 
 

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